Types de séries de Fourier

Série trigonométrique de Fourier (TFS)

$ \ sin n \ omega_0 t $ et $ \ sin m \ omega_0 t $ sont orthogonaux sur l'intervalle $ (t_0, t_0 + {2 \ pi \ over \ omega_0}) $. Donc $ \ sin \ omega_0 t, \, \ sin 2 \ omega_0 t $ forme un ensemble orthogonal. Cet ensemble n'est pas complet sans {$ \ cos n \ omega_0 t $} car cet ensemble cosinus est également orthogonal à l'ensemble sinus. Donc, pour compléter cet ensemble, nous devons inclure les termes cosinus et sinusoïdaux. Maintenant, l'ensemble orthogonal complet contient tous les termes cosinus et sinus, c'est-à-dire {$ \ sin n \ omega_0 t, \, \ cos n \ omega_0 t $} où n = 0, 1, 2 ...

$ \ donc $ Toute fonction x (t) dans l'intervalle $ (t_0, t_0 + {2 \ pi \ over \ omega_0}) $ peut être représentée comme

$$ x (t) = a_0 \ cos0 \ omega_0 t + a_1 \ cos⁡ 1 \ omega_0 t + a_2 \ cos2 ⁡ \ omega_0 t + ... + a_n \ cos⁡ n \ omega_0 t + ... $$

$$ + b_0 \ sin⁡ 0 \ omega_0 t + b_1 \ sin⁡ 1 \ omega_0 t + ... + b_n \ sin⁡ n \ omega_0 t + ... $$

$$ = a_0 + a_1 \ cos⁡ 1 \ omega_0 t + a_2 \ cos 2⁡ \ omega_0 t + ... + a_n \ cos⁡ n \ omega_0 t + ... $$

$$ + b_1 \ sin⁡ 1 \ omega_0 t + ... + b_n \ sin⁡ n \ omega_0 t + ... $$

$$ \ donc x (t) = a_0 + \ sum_ {n = 1} ^ {\ infty} (a_n \ cos⁡ n \ omega_0 t + b_n \ sin⁡ n \ omega_0 t) \ quad (t_0 <t <t_0 + T) $$

L'équation ci-dessus représente une représentation en série trigonométrique de Fourier de x (t).

$$ \ text {Où} \, a_0 = {\ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} x (t) · 1 dt \ over \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} 1 ^ 2 dt} = { 1 \ sur T} · \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} x (t) dt $$

$$ a_n = {\ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} x (t) · \ cos⁡ n \ omega_0 t \, dt \ over \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} \ cos ^ 2 n \ omega_0 t \, dt} $$

$$ b_n = {\ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} x (t) · \ sin n \ omega_0 t \, dt \ over \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} \ sin ^ 2 n \ omega_0 t \, dt} $$

$$ \ text {Ici} \, \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} \ cos ^ 2 n \ omega_0 t \, dt = \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} \ sin ^ 2 n \ omega_0 t \, dt = {T \ sur 2} $$

$$ \ donc a_n = {2 \ sur T} · \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} x (t) · \ cos⁡ n \ omega_0 t \, dt $$

$$ b_n = {2 \ sur T} · \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} x (t) · \ sin n \ omega_0 t \, dt $$

Série de Fourier exponentiel (EFS)

Considérons un ensemble de fonctions exponentielles complexes $ \ left \ {e ^ {jn \ omega_0 t} \ right \} (n = 0, \ pm1, \ pm2 ...) $ qui est orthogonale sur l'intervalle $ (t_0, t_0 + T) $. Où $ T = {2 \ pi \ over \ omega_0} $. Il s'agit d'un ensemble complet, il est donc possible de représenter n'importe quelle fonction f (t) comme indiqué ci-dessous

$ f (t) = F_0 + F_1e ^ {j \ omega_0 t} + F_2e ^ {j 2 \ omega_0 t} + ... + F_n e ^ {jn \ omega_0 t} + ... $

$ \ quad \ quad \, \, F _ {- 1} e ^ {- j \ omega_0 t} + F _ {- 2} e ^ {- j 2 \ omega_0 t} + ... + F _ {- n} e ^ {- jn \ omega_0 t} + ... $

$$ \ donc f (t) = \ sum_ {n = - \ infty} ^ {\ infty} F_n e ^ {jn \ omega_0 t} \ quad \ quad (t_0 <t <t_0 + T) ..... .. (1) $$

L'équation 1 représente une représentation exponentielle en série de Fourier d'un signal f (t) sur l'intervalle (t ₀ , t ₀ + T). Le coefficient de Fourier est donné comme

$$ F_n = {\ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} f (t) (e ^ {jn \ omega_0 t}) ^ * dt \ over \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} e ^ {jn \ omega_0 t} (e ^ {jn \ omega_0 t}) ^ * dt} $$

$$ \ quad = {\ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} f (t) e ^ {- jn \ omega_0 t} dt \ over \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} e ^ {- jn \ omega_0 t} e ^ {jn \ omega_0 t} dt} $$

$$ \ quad \ quad \ quad \ quad \ quad \ quad \ quad \ quad \ quad \, \, = {\ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} f (t) e ^ {- jn \ omega_0 t} dt \ over \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} 1 \, dt} = {1 \ over T} \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} f (t) e ^ {- jn \ omega_0 t} dt $$

$$ \ donc F_n = {1 \ over T} \ int_ {t_0} ^ {t_0 + T} f (t) e ^ {- jn \ omega_0 t} dt $$

Relation entre les séries de Fourier trigonométrique et exponentielle

Considérons un signal périodique x (t), les représentations TFS et EFS sont données ci-dessous respectivement

$ x (t) = a_0 + \ Sigma_ {n = 1} ^ {\ infty} (a_n \ cos⁡ n \ omega_0 t + b_n \ sin⁡ n \ omega_0 t) ... ... (1) $

$ x (t) = \ Sigma_ {n = - \ infty} ^ {\ infty} F_n e ^ {jn \ omega_0 t} $

$ \ quad \, \, \, = F_0 + F_1e ^ {j \ omega_0 t} + F_2e ^ {j 2 \ omega_0 t} + ... + F_n e ^ {jn \ omega_0 t} + ... $

$ \ quad \ quad \ quad \ quad F _ {- 1} e ^ {- j \ omega_0 t} + F _ {- 2} e ^ {- j 2 \ omega_0 t} + ... + F _ {- n} e ^ {- jn \ omega_0 t} + ... $

$ = F_0 + F_1 (\ cos \ omega_0 t + j \ sin \ omega_0 t) + F_2 (cos 2 \ omega_0 t + j \ sin 2 \ omega_0 t) + ... + F_n (\ cos n \ omega_0 t + j \ sin n \ omega_0 t) + ... + F _ {- 1} (\ cos \ omega_0 tj \ sin \ omega_0 t) + F _ {- 2} (\ cos 2 \ omega_0 tj \ sin 2 \ omega_0 t) + ... + F _ {- n} (\ cos n \ omega_0 tj \ sin n \ omega_0 t) + ... $

$ = F_0 + (F_1 + F _ {- 1}) \ cos \ omega_0 t + (F_2 + F _ {- 2}) \ cos2 \ omega_0 t + ... + j (F_1 - F _ {- 1}) \ sin \ omega_0 t + j (F_2 - F _ {- 2}) \ sin2 \ omega_0 t + ... $

$ \ donc x (t) = F_0 + \ Sigma_ {n = 1} ^ {\ infty} ((F_n + F _ {- n}) \ cos n \ omega_0 t + j (F_n-F _ {- n}) \ sin n \ omega_0 t) ... ... (2) $

Comparez les équations 1 et 2.

$ a_0 = F_0 $

$ a_n = F_n + F _ {- n} $

$ b_n = j (F_n-F _ {- n}) $

De même,

$ F_n = \ frac12 (a_n - jb_n) $

$ F _ {- n} = \ frac12 (a_n + jb_n) $